EphemPedia

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====== Physische Ephemeriden ======

===== Durchmesser =====

Es wird als erstes der scheinbare Durchmesser des Planetenscheibchens am Himmel berechnet, wie man diese durch ein Teleskop erkennen kann.

{{tablelayout?rowsHeaderSource=Auto&colwidth="155px,146px"&float=center}}
^  Tabelle 1   ||
^  Objekt                                    ^  Radius $\rho\,[km]$  ^
|  $\odot$ Sonne:                            |  696000.0             |
|  {{:sign_mercury.png?20&nolink}} Merkur:   |  2439.7               |
|  {{:sign_venus.png?20&nolink}} Venus:      |  6051.9               |
|  {{:sign_earth.png?20&nolink}} Erde:       |  6378.14              |
|  {{:sign_mars2.png?20&nolink}} Mars:       |  3396.2               |
|  {{:sign_jupiter.png?20&nolink}} Jupiter:  |  71492.0              |
|  {{:sign_saturn.png?20&nolink}} Saturn:    |  60268.0              |
|  {{:sign_uranus.png?20&nolink}} Uranus:    |  25559.0              |
|  {{:sign_neptun.png?20&nolink}} Neptun:    |  24764.0              |

Ringe des Saturn:  136600.0 km

Daraus berechnet man mit Hilfe des Abstands $\Delta$ und des Planetenradius $\rho$ den scheinbaren Durchmesser $\varnothing$:

$$\varnothing = 2\cdot 3600''\cdot \arctan\left(\frac{\rho}{\Delta}\right)\tag{1}$$

Dabei ist $\Delta$ in [[astronomische_begriffe#astronomische_einheit|astronomischen Einheiten]] $AE$ zu setzen.

===== Phase & Beleuchtungsdefekt =====

Die Phase $k$ gibt den prozentual beleuchteten Anteil des Himmelsobjekts wieder. Der Beleuchtungsdefekt $d$ gibt den unbeleuchteten Anteil in Bogensekunden ($''$) an.

<imgcaption image1|>{{ :phase_beleuchtungsdefekt.png |Phase, Beleuchtungsdefekt}}</imgcaption>

Als erstes benötigt man den Phasenwinkel $\varphi$:

<imgcaption image2|>{{ :phasenwinkel_elongation.png |Phasenwinkel und Elongation }}</imgcaption>

\[\begin{align} \cos(\sigma) &= - \cos(L_S - l) \cdot \cos(b)\\ 
\cos (\eta) &= \cos(L_S - \lambda) \cdot \cos(\beta)\\
\varphi &= 180^{\circ} - (\sigma + \eta) \end{align}\tag{2}\]

<WRAP center round box 100%>
$l, b$ = heliozentrische Koordinaten des Objekts \\
$\lambda, \beta$ = geozentrische Koordinaten des Objekts \\
$L_S$ = geozentrische Länge der Sonne
</WRAP>

Weiter gilt für den Phasenwinkel

$$\cos(\varphi) = \frac{\Delta^2 + r^2 - R^2}{2\cdot \Delta \cdot r}\tag{3}$$

<WRAP center round box 100%>
$r\dots$ Entfernung des Planeten zur Sonne\\
$\Delta\dots$ Entfernung des Planeten zur Erde\\
$R\dots$ Entfernung der Erde zur Sonne\\
alle in astronomischen Einheiten $AU$.
</WRAP>

Die Phase $k$ und der Beleuchtungsdefekt $d$ sind dann gegeben durch:

$$k = \frac{1}{2} \cdot (1 + \cos(\varphi)) \cdot 100\%\tag{4}$$

$$d = \frac{\varnothing}{2}\cdot (1 - \cos(\varphi))\tag{5}$$

<WRAP center round info>
In der Literatur wird der Phasenwinkel manchmal mit der Variable $i$ gekennzeichnet.
</WRAP>

===== Schiefe der Ekliptik zum Horizont =====

Die Schiefe der Ekliptik ist für Beobachtungen (insbesondere für Merkur, Venus und das Zodiakallicht) am Ost- oder Westhimmel wichtig, denn sie variiert im Laufe eines Sterntages und auch über das gesamte Jahr.

<imgcaption image3|Ekliptikschiefe zum Horizont>{{ :ekliptikschiefe_zum_horizont.png?direct&800 |}}</imgcaption>

Die Transformationsmatrix lautet ([[:literaturhinweise#books_meeus|J. Meeus]]):
\[\left(
\begin{aligned}
& \cos(90^{\circ} - \beta_e) \cdot \cos(90^{\circ} + \lambda_e) \\
& \cos(90^{\circ} - \beta_e) \cdot \sin(90^{\circ} + \lambda_e) \\
& \sin(90^{\circ} - \beta_e)
\end{aligned}
\right) = \left(
\begin{aligned}
& + \cos(\Theta) \cdot \cos(\beta_0) \\
& + \sin(\Theta) \cdot \cos(\beta_0) \cdot \cos(\varepsilon)
+ \sin(\beta_0)  \cdot \sin(\varepsilon) \\
& - \sin(\Theta) \cdot \cos(\beta_0) \cdot \sin(\varepsilon)
+ \sin(\beta_0) \cdot \cos(\varepsilon)
\end{aligned}
\right)\tag{6}\]

mit $\vec{e}$($\Theta$, $\beta_0$) als geozentrisch - äquatoriale Koordinaten des Zenits. Der Azimut der Horizontpunkte $A_e$ der Ekliptik ist dann laut [[:literaturhinweise#books_roth|G.D. Roth]]:

$$A_e = \arcsin\left(- \frac{\sin(\lambda_e) \cdot \sin(\varepsilon)}{\cos(\beta_0)}\right)\tag{7}$$

<WRAP center round info 100%>
   * $90^{\circ} + \lambda_e$ ist der Winkel vom Frühlingspunkt entlang der Ekliptik zum lokalen Mittagsmerdian, während $90^{\circ} - \beta_e$ den Winkel zwischen dem Schnittpunkt Ekliptik/Mittagsmeridian und dem Zenit (entlang des Meridians) bildet. Kurz: Es handelt sich um die geozentrisch - ekliptikalen Koordinaten des Zenits.
   * $\beta_e$ ist nicht der Winkel, den die tägliche Sonnenbahn mit dem Horizont bildet. Die tägliche Bahn der Sonne am Taghimmel hat die gleiche Neigung zum Horizont wie der Himmelsäquator.
</WRAP>

<WRAP center round box 100%>
$\beta_e$ = Winkel zwischen Ekliptik und Horizont \\
$\varepsilon$ = Schiefe der Ekliptik \\
$\lambda_e$ = ekliptikale Länge der Horizontpunkte \\
$\beta_0$ = geographische Breite des Beobachtungsortes \\
$A_e$ = Azimut der Horizontpunkte \\
$\Theta$ = mittlere Ortssternzeit in Grad (Schnittpunkte zwischen Horizont und Ekliptik)
</WRAP>

===== Elongation =====

Die Elongation $\eta$ kennzeichnet den Abstand des Himmelsobjekts von der Sonne. Die Formel wurde in der Phasenberechnung schon vorausgegriffen:

<imgcaption image4|>{{ :elongation_sonnenpositionswinkel.png |Elongation und Sonnenpositionswinkel}}</imgcaption>

<WRAP center round box 100%>
$\eta$ = Elongation = Winkel Objekt–Erde–Sonne (geozentrisch)\\
$\theta$ = Sonnenpositionswinkel = Winkel von der Nordrichtung nach Ost bis zur Verbindungslinie zur Sonne
</WRAP>

$$\cos(\eta) = \cos(L_S - \lambda)\cdot \cos(\beta)\tag{8}$$

===== Sonnenpositionswinkel =====

Der Sonnenpositionswinkel $\theta$ gibt die Richtung an, aus der der Planet beleuchtet wird. Die Auflösung der kartesischen Koordinaten erfolgt im Abschnitt über [[mathematische_grundlagen#kartesisch_sphaerisch|sphärische Koordinaten]]. Bei der Transformation muss diesmal darauf geachtet werden, dass die erhaltenen Werte noch nachträglich von 90$^{\circ}$ abgezogen werden.

\[\begin{align} \cos(90^{\circ} - \eta) \cdot \cos(90^{\circ} - \theta) =&\, x = \cos(B_S) \cdot \sin(L_S - \lambda) \\ \cos(90^{\circ} - \eta) \cdot \sin(90^{\circ} - \theta) =&\, y = -\cos(B_S) \cdot \cos(L_S - \lambda) \cdot \sin(\beta) + \sin(B_S) \cdot \cos(\beta) \\ \sin(90^{\circ} - \eta) =&\, z = \cos(B_S) \cdot \cos(L_S - \lambda) \cdot \cos(\beta) + \sin(B_S) \cdot \sin(\beta)\end{align}\tag{9}\]

<WRAP center round box 100%>
$L_S$, $B_S$ = geozentrisch ekliptikale Koordinaten der Sonne \\
Dabei ist $\eta$ wieder die Elongation.
</WRAP>
===== Parallaktischer Winkel =====

Der parallaktische Winkel $q$ ist die Neigung der beleuchteten Planeten- oder Mondscheibe relativ zum Horizont und $z$ ist die Zenitdistanz.

<imgcaption image5|Die Neigung der Sichel zum Horizont>{{ :parallaktischer_winkel.png?direct |}}</imgcaption>

Hat man die geozentrisch äquatorialen Koordinaten $\alpha$, $\delta$ des Planeten oder Mondes, die geographische Breite $\beta_0$ des Beobachters und die lokale Sternzeit $\theta$, so kann man mit dem folgenden Ausdruck den parallaktischen Winkel $q$ berechnen:

\[\begin{align}
\cos(90^{\circ} - z) \cdot \cos(90^{\circ} - q) &= x = + \cos(\beta_0) \cdot \sin(\theta - \alpha) \\ \cos(90^{\circ} - z) \cdot \sin(90^{\circ} - q) &= y = - \cos(\beta_0) \cdot \cos(\theta - \alpha) \cdot \sin(\delta) + \sin(\beta_0) \cdot \cos(\delta) \\ \sin(90^{\circ} - z) &= z = + \cos(\beta_0) \cdot \cos(\theta - \alpha) \cdot \cos(\delta) + \sin(\beta_0) \cdot \sin(\delta)
\end{align}\tag{10}\]

Bei Auf- und Untergängen reduziert sich $q$ auf die Gleichung:
$$\cos(q) = \frac{\sin(\beta_0)}{\cos(\delta)}\tag{11}$$

Der parallaktische Winkel $q$ wird vom Zenit aus im Uhrzeigersinn gezählt. $q$ ist negativ vor der Kulmination und positiv nach der Kulmination. Im Zenit selbst ist $q$ jedoch nicht definiert.

===== Morgen- und Abendweite =====

Den Auf- und Untergangspunkt $A$ am Horizont findet man mit:
$$\cos(A) = -\frac{\sin(\delta)}{\cos(\beta_0)}\tag{12}$$

$A$ wird auch als die Morgenweite beim Aufgang oder als Abendweite beim Untergang bezeichnet, unabhängig davon wann der Auf- und Untergang stattfindet.

===== Helligkeit =====

Die nachfolgenden Gleichungen beschreiben die absolute Helligkeit $m_0$ der Planeten in $1 AE$ Abstand. Wichtig ist hier auch der Phasenwinkel $\varphi$.
{{tablelayout?rowsHeaderSource=1&colwidth="105px,282px"&float=center}}
^  Tabelle 2    ||
^  Planet   ^  Absolute Helligkeit   ^
|  Merkur   |  $\begin{align} m_0 = &-0\overset{m}{.}42 \\ &+3\overset{m}{.}8 \left(\frac{\varphi}{100^{\circ}} \right) \\ &-2\overset{m}{.}73 \left(\frac{\varphi}{100^{\circ}} \right)^2 \\ &+2\overset{m}{.}00 \left(\frac{\varphi}{100^{\circ}} \right)^3\end{align}$  |
|  Venus    |  $\begin{align} m_0 = &-4\overset{m}{.}40 \\ &+0\overset{m}{.}009 \left(\frac{\varphi}{100^{\circ}} \right) \\ &+2\overset{m}{.}39 \left(\frac{\varphi}{100^{\circ}} \right)^2 \\ &-0\overset{m}{.}65 \left(\frac{\varphi}{100^{\circ}} \right)^3\end{align}$  |
|  Erde     |  $\begin{align} m_0 = &-3\overset{m}{.}87 \\ &+1\overset{m}{.}30 \left(\frac{\eta}{100^{\circ}} \right) \\ &+0\overset{m}{.}19 \left(\frac{\eta}{100^{\circ}} \right)^2 \\ &+0\overset{m}{.}48 \left(\frac{\eta}{100^{\circ}} \right)^3\end{align}$  |
|  Mars     |  $\begin{align} m_0 = &-1\overset{m}{.}52 \\ &+1\overset{m}{.}60 \left(\frac{\varphi}{100^{\circ}} \right)\end{align}$  |
|  Jupiter  |  $\begin{align} m_0 = &-9\overset{m}{.}40 \\ &+0\overset{m}{.}50 \left(\frac{\varphi}{100^{\circ}} \right)\end{align}$  |
|  Saturn*  |  $\begin{align} m_0 = &-8\overset{m}{.}88 \\ &+4\overset{m}{.}40 \left(\frac{\varphi}{100^{\circ}} \right) \\ &-2\overset{m}{.}60 \cdot\sin (|\color{#ff00ff}{D_E}|) \\ &+1\overset{m}{.}25 \cdot\sin (|\color{#ff00ff}{D_E}|)^2\end{align}$  |
|  Uranus   |  $\begin{align} m_0 = &-7\overset{m}{.}19 \\ &+0\overset{m}{.}28 \left(\frac{\varphi}{100^{\circ}} \right)\end{align}$  |
|  Neptun   |  $\begin{align} m_0 = &-7\overset{m}{.}05 \\ &+0\overset{m}{.}54 \left(\frac{\varphi}{100^{\circ}} \right)\end{align}$  |

{{anchor:scheinbarehell}}
Die scheinbare Helligkeit $m$ aus $\Delta AE$ Entfernung berechnet man mit der folgenden Gleichung:

$$m = m_0 + 5\cdot \log_{10}\left(\frac{r\cdot \Delta}{1 AE^2}\right)\tag{13}$$

Die Helligkeit ist dem [[:literaturhinweise#books_seidelmannroth|Explanatory Supplement]] entnommen worden. Die scheinbare Helligkeit der Erde stammt aus [[:literaturhinweise#paper_harris|D.L. Harris]] (Photometry and Colormetry of Planets and Satellites), die Phasenterme für Uranus und Neptun haben ihren Ursprung in dem Paper von [[:literaturhinweise#paper_lockthom|G.W. Lockwood, D.T. Thomson et al.]].

<WRAP center round tip 100%>
   * *$\color{#ff00ff}{D_E}$ ist die planetozentrische Breite der Erde über der Äquatorebene des Saturn (Ringneigung). Dies und die zugehörigen Rotationselemente werden im nachfolgenden Abschnitt beschrieben. Für die Erde ist $\eta$ ihre planetozentrische Elongation zur Sonne.
   * Die hier präsentierten Helligkeiten der Planeten haben nur einen begrenzten Gültigkeitszeitraum. In einem eigenen [[tabellen:gueltigkeit#helligkeiten|Beitrag wird die Situation näher illustriert]].
</WRAP>
===== Rotation =====

Zur Berechnung der Rotationen der Sonne und der Planeten benötigt man vorab die Rotationselemente. $T$ bezieht sich auf die Epoche J2000.0. Siehe auch den Abschnitt über den [[Julianischer Tag JD|Julianischer Tag JD]].
{{tablelayout?rowsHeaderSource=1&colwidth="110px,140px,160px,110px,120px,160px,140px"&float=center}}
^  Tabelle 3  |||||||
^  Planet  ^  $\alpha_0$  ^  ^  $\Delta\alpha$  ^  $\delta_0$  ^  ^  $\Delta\delta$  ^
| Sonne: | $+286\overset{\circ}{.}13$ |  | $+0\overset{\circ}{.}183\cdot T$ | $+63\overset{\circ}{.}87$ |                                        | $+0\overset{\circ}{.}154\cdot T$ |
| Merkur: | $+281\overset{\circ}{.}01$ | $-0\overset{\circ}{.}033\cdot T$ | $+0\overset{\circ}{.}276\cdot T$ | $+61\overset{\circ}{.}45$ | $-0\overset{\circ}{.}005\cdot T$ | $+0\overset{\circ}{.}107\cdot T$ |
| Venus: | $+272\overset{\circ}{.}76$ |  | $-0\overset{\circ}{.}043\cdot T$ | $+67\overset{\circ}{.}16$ |                                        | $+0\overset{\circ}{.}027\cdot T$ |
| Erde: | $+0\overset{\circ}{.}00$ | $-0\overset{\circ}{.}641\cdot T$ | $+0\overset{\circ}{.}640\cdot T$ | $+90\overset{\circ}{.}00$ | $-0\overset{\circ}{.}557\cdot T$ | $+0\overset{\circ}{.}557\cdot T$ |
| Mars: | $+317\overset{\circ}{.}68143$ | $-0\overset{\circ}{.}1061\cdot T$ | $+0\overset{\circ}{.}786\cdot T$ | $+52\overset{\circ}{.}8865$ | $0\overset{\circ}{.}0609\cdot T$ | $+0\overset{\circ}{.}413\cdot T$ |
| Jupiter: | $+268\overset{\circ}{.}05$ | $-0\overset{\circ}{.}009\cdot T$ | $+0\overset{\circ}{.}116\cdot T$ | $+64\overset{\circ}{.}49$ | $+0\overset{\circ}{.}003\cdot T$ | $-0\overset{\circ}{.}018\cdot T$ |
| Saturn: | $+40\overset{\circ}{.}589$ | $-0\overset{\circ}{.}036\cdot T$ | $+4\overset{\circ}{.}731\cdot T$ | $+83\overset{\circ}{.}537$ | $-0\overset{\circ}{.}004\cdot T$ | $+0\overset{\circ}{.}407\cdot T$ |
| Uranus: | $+257\overset{\circ}{.}311$ |  | $+1\overset{\circ}{.}429\cdot T$ | $-15\overset{\circ}{.}175$ |  | $-0\overset{\circ}{.}114\cdot T$ |
| Neptun: | $+299\overset{\circ}{.}36$ | $+0\overset{\circ}{.}70\cdot\sin (\color{#ff00ff}{N})$ | $+0\overset{\circ}{.}849\cdot T$ | $+43\overset{\circ}{.}46$ | $-0\overset{\circ}{.}51\cdot\cos (\color{#ff00ff}{N})$ | $+0\overset{\circ}{.}242\cdot T$ |

mit $\color{#ff00ff}N = 357\overset{\circ}{.}85 + 52\overset{\circ}{.}316\cdot T$.

Die Rotationselemente $\alpha_0$ und $\delta_0$ bezeichnen die erdäquatoriale Lage der Rotationsachsen der Planeten. Es folgt die Tabelle mit den Nullmeridianen $W$:
{{tablelayout?rowsHeaderSource=1&colwidth="100px,120px,130px,170px,110px"&float=center}}
^   Tabelle 4    |||||
^  Planet  ^  System  ^  $W_0$  ^  $\text{d}W$  ^  $\Delta W$  ^
| Sonne: | | $+84\overset{\circ}{.}182$ | $+14\overset{\circ}{.}1844$ | $+1\overset{\circ}{.}222$ |
| Merkur: | | $+329\overset{\circ}{.}68$ | $+6\overset{\circ}{.}1385025$ | $+1\overset{\circ}{.}145$ |
| Venus: | | $+160\overset{\circ}{.}20$ | $-1\overset{\circ}{.}4813688$ | $+1\overset{\circ}{.}436$ |
| Erde: | | $+190\overset{\circ}{.}147$ | $+360\overset{\circ}{.}9856235$ | $+0\overset{\circ}{.}624$ |
| Mars: | | $+176\overset{\circ}{.}630$ | $+350\overset{\circ}{.}89198226$ | $+0\overset{\circ}{.}620$ |
| Jupiter: | System I: | $+67\overset{\circ}{.}10$ | $+877\overset{\circ}{.}9$ | $+1\overset{\circ}{.}291$ |
| | System II: | $+43\overset{\circ}{.}30$ | $+870\overset{\circ}{.}27$ | $+1\overset{\circ}{.}291$ |
| | System III: | $+284\overset{\circ}{.}95$ | $+870\overset{\circ}{.}5366420$ | $+1\overset{\circ}{.}291$ |
| Saturn: | System I: | $+227\overset{\circ}{.}2037$ | $+844\overset{\circ}{.}3$ | $+3\overset{\circ}{.}470$ |
| | System II: | $+105\overset{\circ}{.}4857$ | $+812\overset{\circ}{.}0$ | $+3\overset{\circ}{.}470$ |
| | System III: | $+38\overset{\circ}{.}90$ | $+810\overset{\circ}{.}7939024$ | $+3\overset{\circ}{.}470$ |
| Uranus: | | $+203\overset{\circ}{.}81$ | $-501\overset{\circ}{.}1600928$ | $+0\overset{\circ}{.}564$ |
| Neptun: | | $+253\overset{\circ}{.}18$ | $+536\overset{\circ}{.}3128492$ | $+0\overset{\circ}{.}662$ |

Der Nullmeridian ist ein willkürlicher, aber festgelegter Wert auf der Oberfläche des Planeten. Er berechnet sich mit

$$W = W_0 + \textrm{d}W \cdot T + \Delta W\tag{14}$$

Die hier präsentierten Rotationselemente haben nur einen begrenzten Gültigkeitszeitraum. In einem eigenen [[tabellen:gueltigkeit#rotationselemente|Beitrag]] wird die Situation näher illustriert.

<imgcaption image6|>{{ :rotation_neu.png |Größen zur Planetenrotation}}</imgcaption>

\(\begin{align}
\cos(D_E) \cdot \cos(K) =&\, x = +\cos(\delta) \cdot \sin(\alpha_0 - \alpha) \\
\cos(D_E) \cdot \sin(K) =&\, y = +\cos(\delta) \cdot \cos(\alpha_0 - \alpha) \cdot \sin(\delta_0) - \sin(\delta) \cdot \cos(\delta_0) \\
\sin(D_E) =&\, z = -\cos(\delta) \cdot \cos(\alpha_0 - \alpha) \cdot \cos(\delta_0) - \sin(\delta) \cdot \sin(\delta_0)
\end{align}\tag{15}\)

$D_E$ ist die planetozentrische Breite der Erde über dem planetaren Äquator. Damit ergibt sich planetozentrische Länge der Erde $A_E$ vom Nullmeridian des Planeten.
$$A_E = (W - K)\cdot \text{sgn}\left(\frac{\textrm{d}W}{\textrm{d}T}\right)\tag{16}$$

Die Signum-Funktion stammt aus dem Abschnitt über die [[Mathematische_Grundlagen#Vorzeichenfunktion|Vorzeichenfunktion]]. Die Auflösung der kartesischen Koordinaten erfolgt im Abschnitt über [[mathematische_grundlagen#sphaerisch|sphärische Koordinaten]]. Man erhält die planetozentrisch äquatorialen Koordinaten $A_E$ (Länge) und $D_E$ (Breite) der Erde vom Planeten aus gesehen.
<imgcaption image7|>

{{ :positionswinkel.png |Positionswinkel}}</imgcaption>

\(\begin{align}
\cos(D_E) \cdot \cos(P) =&\, x = -\cos(\delta_0) \cdot \cos(\alpha_0 - \alpha) \cdot \sin(\delta) + \cos(\delta) \cdot \sin(\delta_0) \\
\cos(D_E) \cdot \sin(P) =&\, y = +\cos(\delta_0) \cdot \sin(\alpha_0 - \alpha) \\
\sin(D_E) =&\, z = -\cos(\delta) \cdot \cos(\alpha_0 - \alpha) \cdot \cos(\delta_0) - \sin(\delta) \cdot \sin(\delta_0)
\end{align}\tag{17}\)

$D_E$ ist wieder die planetozentrische Breite der Erde. Die Auflösung der kartesischen Koordinaten erfolgt im Abschnitt über [[mathematische_grundlagen#sphaerisch|sphärische Koordinaten]]. Man erhält den Positionswinkel der planetaren Rotationsachse $P$.

Die Rotationselemente (samt Nullmeridian) stammen aus dem [[:literaturhinweise#books_seidelmann|Explanatory Supplement]] und aus dem [[:literaturhinweise#paper_seidelmann|Report der IAU/IAG Working Group on Cartographic Coordinates and Rotational Elements of the Planets and Satellites]]. Der Nullmeridian für das System III Jupiters und für das System II Saturns stammen von K.H. Bücke; siehe auch die [[Literaturhinweise|Literaturhinweise]].

   * System I: Rotation an den Polkappen
   * System II: Rotation am Äquator
   * System III: Rotation von Radiostrahlungsemissionen

===== Der große, rote Fleck Jupiters =====

Das gewaltige Hochdrucksystem besteht schon seit Jahrhunderten und ist reizvoll zu beobachten.

<imgcaption image8|Großer, roter Fleck>{{ jupiter_grf_koord.png |}}</imgcaption>

Die jovigraphische Länge $\Lambda$ wird westwärts gezählt. Liegt diese zwischen $90^{\circ}$ und $270^{\circ}$, so befindet sich der GRF auf der erdabgewandten Seite des Jupiter. Die jovigraphische Breite $B$ liegt nahezu konstant bei $-22\overset{\circ}{.}5$. Zieht man die planetozentrische Länge $A_E$ der Erde (Jupiters Zentralmeridian) von der aktuellen Länge $S$ ab,

$$\Lambda = \textrm{red}(S - A_E;360^{\circ})\tag{18}$$

so bekommt man die derzeitige und ungefähre Lage des großen, roten Flecks $\Lambda$. Die Transitzeiten sind dann:
$$JDE = 2451545.0 + \frac{\Lambda}{dW} - \tau\tag{19}$$

mit der [[:mathematische_grundlagen#reduktions-_und_rundungsfunktion|Reduktionsfunktion]], der [[:koordinatenreduktion#lichtlaufzeit|Lichtlaufzeit]] $\tau$ und $dW = 870\overset{\circ}{.}1869147$ als der synodischen Rotation Jupiters im System II. $S$ erhält man aus der nachfolgenden **Tabelle 5**:

{{tablelayout?rowsHeaderSource=Auto&colwidth="100px,70px,100px,70px,100px,70px,100px,70px,100px,70px,100px,70px,"&float=center}}
^  Tabelle 5: Jovigraphische Länge des großen, roten Flecks                                                                                                                                                             ||||||||||||
^  Zeit  ^  $S$  ^  Zeit  ^  $S$  ^  Zeit  ^  $S$  ^  Zeit  ^  $S$  ^  Zeit  ^  $S$  ^  Zeit  ^  $S$  ^ 
|  1986.10  |  19$^{\circ}$  |  1998.01  |  64$^{\circ}$  |  2004.03  |  89$^{\circ}$  |  2010.06  |  150$^{\circ}$  |  2015.12  |  238$^{\circ}$  |  2021.05  |  357$^{\circ}$  |
|  1986.11  |  19$^{\circ}$  |  1998.09  |  65$^{\circ}$  |  2004.04  |  89$^{\circ}$  |  2010.07  |  153$^{\circ}$  |  2016.01  |  239$^{\circ}$  |  2021.06  |  359$^{\circ}$  |
|  1987.11  |  14$^{\circ}$  |  1998.10  |  62$^{\circ}$  |  2004.10  |  94$^{\circ}$  |  2010.08  |  155$^{\circ}$  |  2016.02  |  240$^{\circ}$  |  2021.07  |  0$^{\circ}$  |
|  1987.12  |  14$^{\circ}$  |  1998.11  |  62$^{\circ}$  |  2004.11  |  94$^{\circ}$  |  2010.09  |  156$^{\circ}$  |  2016.03  |  243$^{\circ}$  |  2021.08  |  0$^{\circ}$  |
|  1988.01  |  14$^{\circ}$  |  1998.12  |  64$^{\circ}$  |  2004.12  |  94$^{\circ}$  |  2010.10  |  158$^{\circ}$  |  2016.04  |  246$^{\circ}$  |  2021.09  |  2$^{\circ}$  |
|  1988.11  |  16$^{\circ}$  |  1999.01  |  64$^{\circ}$  |  2005.01  |  94$^{\circ}$  |  2010.11  |  159$^{\circ}$  |  2016.05  |  246$^{\circ}$  |  2021.10  |  4$^{\circ}$  |
|  1988.12  |  16$^{\circ}$  |  1999.02  |  64$^{\circ}$  |  2005.02  |  94$^{\circ}$  |  2010.12  |  160$^{\circ}$  |  2016.06  |  248$^{\circ}$  |  2021.11  |  5$^{\circ}$  |
|  1989.01  |  16$^{\circ}$  |  1999.06  |  66$^{\circ}$  |  2005.03  |  98$^{\circ}$  |  2011.01  |  163$^{\circ}$  |  2016.07  |  250$^{\circ}$  |  2021.12  |  6$^{\circ}$  |
|  1989.02  |  16$^{\circ}$  |  1999.08  |  66$^{\circ}$  |  2005.04  |  98$^{\circ}$  |  2011.02  |  164$^{\circ}$  |  2016.08  |  252$^{\circ}$  |  2022.01  |  9$^{\circ}$  |
|  1989.03  |  16$^{\circ}$  |  1999.09  |  66$^{\circ}$  |  2005.05  |  98$^{\circ}$  |  2011.05  |  166$^{\circ}$  |  2016.12  |  258$^{\circ}$  |  2022.02  |  10$^{\circ}$  |
|  1989.11  |  30$^{\circ}$  |  1999.10  |  66$^{\circ}$  |  2005.06  |  98$^{\circ}$  |  2011.06  |  167$^{\circ}$  |  2017.01  |  262$^{\circ}$  |  2022.04  |  14$^{\circ}$  |
|  1989.12  |  30$^{\circ}$  |  1999.11  |  66$^{\circ}$  |  2005.07  |  98$^{\circ}$  |  2011.07  |  168$^{\circ}$  |  2017.02  |  263$^{\circ}$  |  2022.05  |  16$^{\circ}$  |
|  1990.01  |  30$^{\circ}$  |  1999.12  |  66$^{\circ}$  |  2005.08  |  98$^{\circ}$  |  2011.08  |  168$^{\circ}$  |  2017.03  |  264$^{\circ}$  |  2022.06  |  17$^{\circ}$  |
|  1990.02  |  22$^{\circ}$  |  2000.01  |  66$^{\circ}$  |  2005.09  |  98$^{\circ}$  |  2011.09  |  169$^{\circ}$  |  2017.04  |  267$^{\circ}$  |  2022.07  |  21$^{\circ}$  |
|  1990.04  |  22$^{\circ}$  |  2000.02  |  66$^{\circ}$  |  2005.11  |  104$^{\circ}$  |  2011.10  |  172$^{\circ}$  |  2017.05  |  270$^{\circ}$  |  2022.08  |  22$^{\circ}$  |
|  1990.12  |  27$^{\circ}$  |  2000.03  |  66$^{\circ}$  |  2005.12  |  104$^{\circ}$  |  2011.11  |  171$^{\circ}$  |  2017.06  |  271$^{\circ}$  |  2022.09  |  23$^{\circ}$  |
|  1991.01  |  27$^{\circ}$  |  2000.04  |  74$^{\circ}$  |  2006.04  |  104$^{\circ}$  |  2011.12  |  173$^{\circ}$  |  2017.07  |  274$^{\circ}$  |  2022.10  |  26$^{\circ}$  |
|  1991.02  |  27$^{\circ}$  |  2000.05  |  74$^{\circ}$  |  2006.05  |  109$^{\circ}$  |  2012.01  |  175$^{\circ}$  |  2017.08  |  276$^{\circ}$  |  2022.11  |  26$^{\circ}$  |
|  1991.03  |  27$^{\circ}$  |  2000.06  |  74$^{\circ}$  |  2006.06  |  109$^{\circ}$  |  2012.02  |  175$^{\circ}$  |  2017.09  |  278$^{\circ}$  |  2022.12  |  29$^{\circ}$  |
|  1991.04  |  32$^{\circ}$  |  2000.07  |  74$^{\circ}$  |  2006.07  |  114$^{\circ}$  |  2012.03  |  176$^{\circ}$  |  2017.10  |  280$^{\circ}$  |  2023.01  |  31$^{\circ}$  |
|  1991.05  |  32$^{\circ}$  |  2000.08  |  74$^{\circ}$  |  2006.08  |  114$^{\circ}$  |  2012.03  |  177$^{\circ}$  |  2017.11  |  281$^{\circ}$  |  2023.02  |  31$^{\circ}$  |
|  1991.06  |  32$^{\circ}$  |  2000.09  |  74$^{\circ}$  |  2006.10  |  113$^{\circ}$  |  2012.07  |  181$^{\circ}$  |  2017.12  |  283$^{\circ}$  |  2023.03  |  32$^{\circ}$  |
|  1992.02  |  34$^{\circ}$  |  2000.10  |  74$^{\circ}$  |  2006.11  |  112$^{\circ}$  |  2012.08  |  182$^{\circ}$  |  2018.01  |  285$^{\circ}$  |  2023.05  |  35$^{\circ}$  |
|  1992.03  |  34$^{\circ}$  |  2000.12  |  74$^{\circ}$  |  2006.12  |  112$^{\circ}$  |  2012.09  |  183$^{\circ}$  |  2018.02  |  286$^{\circ}$  |  2023.06  |  38$^{\circ}$  |
|  1992.04  |  30$^{\circ}$  |  2001.01  |  76$^{\circ}$  |  2007.01  |  114$^{\circ}$  |  2012.10  |  185$^{\circ}$  |  2018.03  |  288$^{\circ}$  |  2023.07  |  39${^\circ}$  |
|  1992.05  |  30$^{\circ}$  |  2001.02  |  76$^{\circ}$  |  2007.02  |  116$^{\circ}$  |  2012.11  |  187$^{\circ}$  |  2018.04  |  289$^{\circ}$  |  2023.08  |  39${^\circ}$  |
|  1992.06  |  33$^{\circ}$  |  2001.03  |  76$^{\circ}$  |  2007.03  |  117$^{\circ}$  |  2012.12  |  188$^{\circ}$  |  2018.05  |  289$^{\circ}$  |  2023.09  |  41${^\circ}$  |
|  1992.07  |  33$^{\circ}$  |  2001.04  |  76$^{\circ}$  |  2007.04  |  117$^{\circ}$  |  2013.01  |  190$^{\circ}$  |  2018.06  |  289$^{\circ}$  |  2023.10  |  44${^\circ}$  |
|  1993.02  |  38$^{\circ}$  |  2001.05  |  76$^{\circ}$  |  2007.05  |  119$^{\circ}$  |  2013.02  |  191$^{\circ}$  |  2018.07  |  291$^{\circ}$  |  2023.11  |  45$^{\circ}$  |
|  1993.03  |  38$^{\circ}$  |  2001.08  |  76$^{\circ}$  |  2007.06  |  120$^{\circ}$  |  2013.03  |  192$^{\circ}$  |  2018.08  |  292$^{\circ}$  |  2023.12  |  46$^{\circ}$  |
|  1993.04  |  35$^{\circ}$  |  2001.09  |  76$^{\circ}$  |  2007.07  |  122$^{\circ}$  |  2013.04  |  193$^{\circ}$  |  2018.09  |  293$^{\circ}$  |  2024.01  |  49$^{\circ}$  |
|  1993.05  |  35$^{\circ}$  |  2001.10  |  76$^{\circ}$  |  2007.08  |  124$^{\circ}$  |  2013.05  |  195$^{\circ}$  |  2018.10  |  294$^{\circ}$  |  2024.02  |  50$^{\circ}$  |
|  1993.06  |  35$^{\circ}$  |  2001.11  |  76$^{\circ}$  |  2007.09  |  123$^{\circ}$  |  2013.08  |  199$^{\circ}$  |  2019.01  |  302$^{\circ}$  |  2024.03  |  52$^{\circ}$  |
|  1993.07  |  45$^{\circ}$  |  2001.12  |  77$^{\circ}$  |  2007.10  |  123$^{\circ}$  |  2013.09  |  201$^{\circ}$  |  2019.02  |  303$^{\circ}$  |  2024.04  |  53$^{\circ}$  |
|  1993.08  |  45$^{\circ}$  |  2002.01  |  77$^{\circ}$  |  2008.02  |  123$^{\circ}$  |  2013.10  |  203$^{\circ}$  |  2019.03  |  308$^{\circ}$  |  2024.06  |  56$^{\circ}$  |
|  1994.02  |  45$^{\circ}$  |  2002.02  |  77$^{\circ}$  |  2008.03  |  123$^{\circ}$  |  2013.11  |  204$^{\circ}$  |  2019.04  |  310$^{\circ}$  |  2024.07  |  57$^{\circ}$  |
|  1994.03  |  45$^{\circ}$  |  2002.03  |  77$^{\circ}$  |  2008.04  |  124$^{\circ}$  |  2013.12  |  206$^{\circ}$  |  2019.05  |  310$^{\circ}$  |  2024.08  |  58$^{\circ}$  |
|  1994.04  |  49$^{\circ}$  |  2002.04  |  80$^{\circ}$  |  2008.05  |  126$^{\circ}$  |  2014.01  |  207$^{\circ}$  |  2019.06  |  312$^{\circ}$  |  2024.09  |  59$^{\circ}$  |
|  1994.06  |  40$^{\circ}$  |  2002.05  |  80$^{\circ}$  |  2008.06  |  125$^{\circ}$  |  2014.02  |  208$^{\circ}$  |  2019.07  |  313$^{\circ}$  |  2024.10  |  62$^{\circ}$  |
|  1994.07  |  40$^{\circ}$  |  2002.06  |  80$^{\circ}$  |  2008.07  |  127$^{\circ}$  |  2014.03  |  209$^{\circ}$  |  2019.08  |  315$^{\circ}$  |  2024.11  |  63$^{\circ}$  |
|  1994.08   |  40$^{\circ}$  |  2002.07  |  80$^{\circ}$  |  2008.08  |  128$^{\circ}$  |  2014.04  |  212$^{\circ}$  |  2019.09  |  316$^{\circ}$  |  2024.12  |  65$^{\circ}$  |
|  1994.09   |  40$^{\circ}$  |  2002.08  |  80$^{\circ}$  |  2008.09  |  128$^{\circ}$  |  2014.05  |  213$^{\circ}$  |  2019.10  |  319$^{\circ}$  |  2025.01  |  68$^{\circ}$  |
|  1995.04   |  42$^{\circ}$  |  2002.09  |  80$^{\circ}$  |  2008.10  |  130$^{\circ}$  |  2014.09  |  216$^{\circ}$  |  2019.11  |  320$^{\circ}$  |  2025.02  |  68$^{\circ}$  |
|  1995.05   |  42$^{\circ}$  |  2002.10  |  80$^{\circ}$  |  2008.11  |  130$^{\circ}$  |  2014.10  |  219$^{\circ}$  |  2020.02  |  325$^{\circ}$  |  2025.03  |  70$^{\circ}$  |
|  1995.06   |  42$^{\circ}$  |  2002.11  |  80$^{\circ}$  |  2009.03  |  132$^{\circ}$  |  2014.11  |  220$^{\circ}$  |  2020.03  |  328$^{\circ}$  |  2025.04  |  72$^{\circ}$  |
|  1995.07   |  42$^{\circ}$  |  2002.12  |  80$^{\circ}$  |  2009.04  |  133$^{\circ}$  |  2014.12  |  221$^{\circ}$  |  2020.04  |  331$^{\circ}$  |  2025.05  |  73$^{\circ}$  |
|  1995.08  |  42$^{\circ}$  |  2003.01  |  80$^{\circ}$  |  2009.05  |  135$^{\circ}$  |  2015.01  |  223$^{\circ}$  |  2020.05  |  332$^{\circ}$  |  2025.08  |  75$^{\circ}$  |
|  1995.09  |  42$^{\circ}$  |  2003.02  |  80$^{\circ}$  |  2009.06  |  135$^{\circ}$  |  2015.02  |  223$^{\circ}$  |  2020.06  |  336$^{\circ}$  |  2025.09  |  76$^{\circ}$  |
|  1995.10  |  49$^{\circ}$  |  2003.03  |  80$^{\circ}$  |  2009.07  |  137$^{\circ}$  |  2015.03  |  225$^{\circ}$  |  2020.07  |  338$^{\circ}$  |  |  |
|  1995.11  |  49$^{\circ}$  |  2003.04  |  84$^{\circ}$  |  2009.08  |  138$^{\circ}$  |  2015.04  |  227$^{\circ}$  |  2020.08  |  340$^{\circ}$  |  |  |
|  1996.08  |  51$^{\circ}$  |  2003.05  |  84$^{\circ}$  |  2009.09  |  139$^{\circ}$  |  2015.05  |  226$^{\circ}$  |  2020.09  |  343$^{\circ}$  |  |  |
|  1996.09  |  51$^{\circ}$  |  2003.06  |  84$^{\circ}$  |  2009.10  |  141$^{\circ}$  |  2015.06  |  227$^{\circ}$  |  2020.10  |  345$^{\circ}$  |  |  |
|  1996.10  |  51$^{\circ}$  |  2003.07  |  84$^{\circ}$  |  2009.11  |  142$^{\circ}$  |  2015.08  |  232$^{\circ}$  |  2020.11  |  346$^{\circ}$  |  |  |
|  1996.11  |  61$^{\circ}$  |  2003.11  |  84$^{\circ}$  |  2009.12  |  142$^{\circ}$  |  2015.09  |  231$^{\circ}$  |  2020.12  |  348$^{\circ}$  |  |  |
|  1996.12  |  61$^{\circ}$  |  2003.12  |  84$^{\circ}$  |  2010.04  |  148$^{\circ}$  |  2015.10  |  234$^{\circ}$  |  2021.03  |  354$^{\circ}$  |  |  |
|  1997.09  |  61$^{\circ}$  |  2004.01  |  84$^{\circ}$  |  2010.05  |  149$^{\circ}$  |  2015.11  |  235$^{\circ}$  |  2021.04  |  356$^{\circ}$  |  |  |

Die Tabelle stammt von [[https://jupos.hier-im-netz.de/index.htm|JUPOS.org]] und wird laufend ca. alle 1½ Monate aktualisiert. Der aktuelle Stand ist Freitag, der 04. September 2025.

===== Saturns Schatten auf seinen Ringen =====

Bei einer genauen Beobachtung des Saturn fällt auf, dass der Schatten des Planeten auf seinen Ringen sich vor der Opposition leicht westlich vom Planeten befindet, nach der Opposition etwas östlich. Der Ring
ist dann an dieser Stelle nicht sichtbar. Es handelt sich nur um einen wenige Bogensekunden breiter Bereich der Sichtbarkeit des Schattens. Einen ersten Hinweis auf den Schattenwurf liefert auch der [[:physische_ephemeriden#phase_beleuchtungsdefekt|Beleuchtungsdefekt]] $d''$. K.H. Bücke beschrieb 1990 erstmalig dieses Phänomen im [[:literaturhinweise#web_buecke|Mitteilungen für Planetenbeobachter]].

<imgcaption image9|Saturns Schatten (Erdansicht)>{{ saturn_schatten_01.png |}}</imgcaption>

Der Wert $b$ schwankt zwischen Eins und Null bei einer [[:physische_ephemeriden#rotation|planetozentrischen Deklination]] $D_E$ zwischen Null (Durchgang durch die Ringebene) bzw. $23\overset{\circ}{.}66$. Bei größerer Öffnung erreicht $b$ komplexe Werte. Der Schatten liegt dann hinter dem Planeten. Der Ringabstand $s$ liegt in der Ringebene. Der Halbmesser $b$ des Schattens auf der Ringebene lautet:
$$b = \sqrt{1 - \frac{s^2 \cdot \sin^2(D_S)}{1 - \epsilon \cdot \cos^2(D_S)}}$$

Es handelt sich um den am weitesten vom Saturn entfernten Punkt des Terminators (Abb. 8). $s$ ist der Ringabstand in Planetenradien und reicht laut K.H. Bücke von 1.509 bis 2.269. Mit $\epsilon = 0.2037$ ist hier die numerische Exzentrizität des Saturnkörpers (Abplattung) gemeint. Der scheinbare Poldurchmesser $\varnothing_P$ (in Bogensekunden) berechnet sich mit
$$\varnothing_P = \varnothing\cdot \sqrt{1 - \epsilon\cdot\cos^2(D_E)}$$

Nun wird der modifizierte Phasenwinkel $\psi$ gesucht:
$$\psi(s) = \Delta A + \gamma \qquad \text{mit} \qquad \gamma = \arcsin\left(\frac{b}{s}\right)$$

Er dient zur Berechnung der Koordinaten $x(s)$, $y(s)$ auf der Projektionsebene.

<imgcaption image10|Saturns Schatten von oben>{{ saturn_schatten_02.png |}}</imgcaption>

Die Ansicht von oberhalb des Saturn. Der Schattenhalbmesser $b$ steht senkrecht auf der Sichtlinie zur Erde. Der Abstand der Schattengrenze $s$ erstreckt sich von dem Zentrum des Planeten bis zum Terminator auf der Ringbene. Der Winkel $\gamma$ ist nicht die Längendifferenz $\Delta$A der Zentralmeridiane, sondern der Winkel zwischen der Schattengrenze und der Erdposition. $\Delta$A = A$_E$ $-$ A$_S$ sind die [[:physische_ephemeriden#rotation|planetozentrischen Längen der Erde bzw. der Sonne]] (Abb. 9). $\Delta$A kann in erster Näherung durch den Phasenwinkel $\varphi$ ersetzt werden. Daraus resultieren die Koordinaten als Funktionen von $s$ für die Schattengrenze in Abb. 8:
\[\begin{split}
x(s) &= s \cdot \varnothing \cdot \sin(\psi(s)) \\
y(s) &= s \cdot \varnothing \cdot \cos(\psi(s)) \cdot \sin(D_E)
\end{split}\]

<WRAP center round box 100%>
$A_E$, $D_E$ = planetozentrische Koordinaten der Erde \\
$\gamma$ = Winkel zwischen Schattengrenze und Erdposition \\
$A_S$, $D_S$ = planetozentrische Koordinaten der Sonne \\
$\varnothing$ = scheinbarer Äquatordurchmesser \\
$\Delta A$ = Längendifferenz der Zentralmeridiane \\
$\varnothing_P$ = scheinbarer Poldurchmesser \\
$x(s)$, $y(s)$ = Koordinaten der Schattengrenze \\
$s$ = Abstand im Ringbereich \\
$\psi$(s) = modifizierter Phasenwinkel \\
$b$ = Schattenhalbmesser
</WRAP>

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