physische_ephemeriden
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| physische_ephemeriden [2024/07/02 17:11] – [Saturns Schatten auf seinen Ringen] quern | physische_ephemeriden [2025/06/28 18:50] (aktuell) – [Der große, rote Fleck Jupiters] quern | ||
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| * System III: Rotation von Radiostrahlungsemissionen | * System III: Rotation von Radiostrahlungsemissionen | ||
| - | ===== Der große rote Fleck Jupiters ===== | + | ===== Der große, rote Fleck Jupiters ===== |
| - | Das gewaltige Hochdrucksystem besteht schon seit Jahrhunderten und ist reizvoll zu beobachten. | + | Das gewaltige Hochdrucksystem besteht schon seit Jahrhunderten und ist reizvoll zu beobachten. |
| - | $$\Lambda = red(S - A_E;360^{\circ})\tag{18}$$ | + | < |
| - | so bekommt man die derzeitige und ungefähre Lage des großen, roten Flecks $\Lambda$. Die | + | Die jovigraphische Länge $\Lambda$ wird westwärts gezählt. Liegt diese zwischen $90^{\circ}$ und $270^{\circ}$, |
| - | Transitzeiten sind dann: | + | |
| + | $$\Lambda = \textrm{red}(S - A_E; | ||
| + | |||
| + | so bekommt man die derzeitige und ungefähre Lage des großen, roten Flecks $\Lambda$. Die Transitzeiten sind dann: | ||
| $$JDE = 2451545.0 + \frac{\Lambda}{dW} - \tau\tag{19}$$ | $$JDE = 2451545.0 + \frac{\Lambda}{dW} - \tau\tag{19}$$ | ||
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| ^ Tabelle 5: Jovigraphische Länge des großen, roten Flecks | ^ Tabelle 5: Jovigraphische Länge des großen, roten Flecks | ||
| - | | Zeit | $S$ | + | | Zeit | $S$ | Zeit | $S$ | Zeit | $S$ | Zeit | $S$ | Zeit | $S$ | Zeit | $S$ | |
| - | | 1986.10 | + | | 1986.10 |
| - | | 1986.11 | + | | 1986.11 |
| - | | 1987.11 | + | | 1987.11 |
| - | | 1987.12 | + | | 1987.12 |
| - | | 1988.01 | + | | 1988.01 |
| - | | 1988.11 | + | | 1988.11 |
| - | | 1988.12 | + | | 1988.12 |
| - | | 1989.01 | + | | 1989.01 |
| - | | 1989.02 | + | | 1989.02 |
| - | | 1989.03 | + | | 1989.03 |
| - | | 1989.11 | + | | 1989.11 |
| - | | 1989.12 | + | | 1989.12 |
| - | | 1990.01 | + | | 1990.01 |
| - | | 1990.02 | + | | 1990.02 |
| - | | 1990.04 | + | | 1990.04 |
| - | | 1990.12 | + | | 1990.12 |
| - | | 1991.01 | + | | 1991.01 |
| - | | 1991.02 | + | | 1991.02 |
| - | | 1991.03 | + | | 1991.03 |
| - | | 1991.04 | + | | 1991.04 |
| - | | 1991.05 | + | | 1991.05 |
| - | | 1991.06 | + | | 1991.06 |
| - | | 1992.02 | + | | 1992.02 |
| - | | 1992.03 | + | | 1992.03 |
| - | | 1992.04 | + | | 1992.04 |
| - | | 1992.05 | + | | 1992.05 |
| - | | 1992.06 | + | | 1992.06 |
| - | | 1992.07 | + | | 1992.07 |
| - | | 1993.02 | + | | 1993.02 |
| - | | 1993.03 | + | | 1993.03 |
| - | | 1993.04 | + | | 1993.04 |
| - | | 1993.05 | + | | 1993.05 |
| - | | 1993.06 | + | | 1993.06 |
| - | | 1993.07 | + | | 1993.07 |
| - | | 1993.08 | + | | 1993.08 |
| - | | 1994.02 | + | | 1994.02 |
| - | | 1994.03 | + | | 1994.03 |
| - | | 1994.04 | + | | 1994.04 |
| - | | 1994.06 | + | | 1994.06 |
| - | | 1994.07 | + | | 1994.07 |
| - | | 1994.08 | + | | 1994.08 |
| - | | 1994.09 | + | | 1994.09 |
| - | | 1995.04 | + | | 1995.04 |
| - | | 1995.05 | + | | 1995.05 |
| - | | 1995.06 | + | | 1995.06 |
| - | | 1995.07 | + | | 1995.07 |
| - | | 1995.08 | + | | 1995.08 |
| - | | 1995.09 | + | | 1995.09 |
| - | | 1995.10 | + | | 1995.10 |
| - | | 1995.11 | + | | 1995.11 |
| - | | 1996.08 | + | | 1996.08 |
| - | | 1996.09 | + | | 1996.09 |
| - | | 1996.10 | + | | 1996.10 |
| - | | 1996.11 | + | | 1996.11 |
| - | | 1996.12 | + | | 1996.12 |
| - | | 1997.09 | + | | 1997.09 |
| - | Die Tabelle stammt von [[https:// | + | Die Tabelle stammt von [[https:// |
| ===== Saturns Schatten auf seinen Ringen ===== | ===== Saturns Schatten auf seinen Ringen ===== | ||
| Bei einer genauen Beobachtung des Saturn fällt auf, daß der Schatten des Planeten auf seinen Ringen sich vor der Opposition leicht westlich vom Planeten befindet, nach der Opposition etwas östlich. Der Ring | Bei einer genauen Beobachtung des Saturn fällt auf, daß der Schatten des Planeten auf seinen Ringen sich vor der Opposition leicht westlich vom Planeten befindet, nach der Opposition etwas östlich. Der Ring | ||
| - | ist dann an dieser Stelle nicht sichtbar. Es handelt sich nur um einen wenige Bogensekunden breiter Bereich der Sichtbarkeit des Schattens. Einen ersten Hinweis auf den Schattenwurf liefert auch der [[: | + | ist dann an dieser Stelle nicht sichtbar. Es handelt sich nur um einen wenige Bogensekunden breiter Bereich der Sichtbarkeit des Schattens. Einen ersten Hinweis auf den Schattenwurf liefert auch der [[: |
| - | < | + | < |
| - | Der Wert b schwankt zwischen Eins und Null bei einer [[: | + | Der Wert $b$ schwankt zwischen Eins und Null bei einer [[: |
| $$b = \sqrt{1 - \frac{s^2 \cdot \sin^2(D_S)}{1 - \epsilon \cdot \cos^2(D_S)}}$$ | $$b = \sqrt{1 - \frac{s^2 \cdot \sin^2(D_S)}{1 - \epsilon \cdot \cos^2(D_S)}}$$ | ||
| - | Es handelt sich um den am weitesten vom Saturn entfernten Punkt des Terminators (Abb. 8). s ist der Ringabstand in Planetenradien und reicht laut K.H. Bücke von 1.509 bis 2.269. Mit $\epsilon$ = 0.2037 ist hier die numerische Exzentrizität des Saturnkörpers (Abplattung) gemeint. Der scheinbare Poldurchmesser $\varnothing_P$ (in Bogensekunden) berechnet sich mit | + | Es handelt sich um den am weitesten vom Saturn entfernten Punkt des Terminators (Abb. 8). $s$ ist der Ringabstand in Planetenradien und reicht laut K.H. Bücke von 1.509 bis 2.269. Mit $\epsilon = 0.2037$ ist hier die numerische Exzentrizität des Saturnkörpers (Abplattung) gemeint. Der scheinbare Poldurchmesser $\varnothing_P$ (in Bogensekunden) berechnet sich mit |
| $$\varnothing_P = \varnothing\sqrt{1 - \epsilon\cdot\cos^2(D_E)}$$ | $$\varnothing_P = \varnothing\sqrt{1 - \epsilon\cdot\cos^2(D_E)}$$ | ||
| Nun wird der modifizierte Phasenwinkel $\psi$ gesucht: | Nun wird der modifizierte Phasenwinkel $\psi$ gesucht: | ||
| - | $$\psi(s) = \Delta A + \gamma \qquad \text{mit} \qquad \gamma = asn\left(\frac{b}{s}\right)$$ | + | $$\psi(s) = \Delta A + \gamma \qquad \text{mit} \qquad \gamma = \arcsin\left(\frac{b}{s}\right)$$ |
| - | Er dient zur Berechnung der Koordinaten x(s), y(s) auf der Projektionsebene. | + | Er dient zur Berechnung der Koordinaten |
| - | < | + | < |
| - | Die Ansicht von oberhalb des Saturn. Der Schattenhalbmesser b steht senkrecht auf der Sichtlinie zur Erde. Der Abstand der Schattengrenze s erstreckt sich von dem Zentrum des Planeten bis zum Terminator auf der Ringbene. Der Winkel $\gamma$ ist nicht die Längendifferenz $\Delta$A der Zentralmeridiane, | + | Die Ansicht von oberhalb des Saturn. Der Schattenhalbmesser |
| \[\begin{split} | \[\begin{split} | ||
| x(s) &= s \cdot \varnothing \cdot \sin(\psi(s)) \\ | x(s) &= s \cdot \varnothing \cdot \sin(\psi(s)) \\ | ||
| Zeile 360: | Zeile 363: | ||
| $\Delta A$ = Längendifferenz der Zentralmeridiane \\ | $\Delta A$ = Längendifferenz der Zentralmeridiane \\ | ||
| $\varnothing_P$ = scheinbarer Poldurchmesser \\ | $\varnothing_P$ = scheinbarer Poldurchmesser \\ | ||
| - | x(s), y(s) = Koordinaten der Schattengrenze \\ | + | $x(s)$, $y(s)$ = Koordinaten der Schattengrenze \\ |
| - | s = Abstand im Ringbereich \\ | + | $s$ = Abstand im Ringbereich \\ |
| $\psi$(s) = modifizierter Phasenwinkel \\ | $\psi$(s) = modifizierter Phasenwinkel \\ | ||
| - | b = Schattenhalbmesser | + | $b$ = Schattenhalbmesser |
| </ | </ | ||
| - | Graphiken: {{: | + | ---- |
| + | |||
physische_ephemeriden.1719933078.txt.gz · Zuletzt geändert: 2024/12/20 01:35 (Externe Bearbeitung)