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 ===== Perihel und Aphel =====
-Die Perihelzeit ist der Zeitpunkt, an der der Planet im sonnennächsten Punkt steht. Die folgenden Gleichungen stammen aus J. Meeus' [[literaturhinweise#books_meeus|Astronomical Algorithms]]. Der Gleichungen für den Hilfswert $k$ in der **Tabelle 1** haben die folgende Struktur
+Die Perihelzeit ist der Zeitpunkt, an der der Planet im sonnennächsten Punkt steht. Die folgenden Gleichungen stammen aus J. Meeus' [[literaturhinweise#books_meeus|Astronomical Algorithms]]. Der Gleichungen für den Hilfswert $k$ in der **Tabelle 1** haben die folgende Struktur:
 $$k = \frac{U_t}{360^{\circ}} \cdot n_m \cdot (J - J_p)\tag{1}$$
-mit $J_p$ als Perihelzeit, J in [[:datumseingabe#jahr_in_dezimaler_darstellung|dezimalen Jahren]] und $n_m$ als die mittlere tägliche Bewegung des Planeten um die Sonne, sowie das tropische Jahr $U_t$. $k$ ist dann eine ganze Zahl (Integer) für das Perihel, sowie eine ganze Zahl vermehrt um $0.5$ für das Aphel. Andere $k$-Werte liefern nur sinnlose Ergebnisse! Es folgt die genäherte Berechnung des Hilfswerts $k$:
+mit $J_p$ als Perihelzeit, J in [[:datumseingabe#jahr_in_dezimaler_darstellung|dezimalen Jahren]] und $n_m$ als die mittlere tägliche Bewegung des Planeten um die Sonne, sowie das tropische Jahr $U_t$. $k$ ist dann eine **Ganzzahl** (Integer) für das Perihel, sowie eine Ganzzahl vermehrt um $0.5$ für das Aphel. Andere $k$-Werte liefern nur sinnlose Ergebnisse! Es folgt die genäherte Berechnung des Hilfswerts $k$:
-{{tablelayout?rowsHeaderSource=Auto&colwidth="100px,350px,100px,350px"&float=center}}
+{{tablelayout?rowsHeaderSource=Auto&colwidth="100px,310px,100px,310px"&float=center}}
 ^   Tabelle 1   ||||
 ^  Planet   ^  $k\approx$                                         ^   Planet  ^  $k\approx$  ^
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 Mit dem Erhalt von $k$ kann man nun den Zeitpunkt des Periheldurchgangs (Perihelzeit) bzw. des Apheldurchgangs (Aphelzeit) bestimmen:
-{{tablelayout?rowsHeaderSource=Auto&colwidth="100px,600px"&float=center}}
+{{tablelayout?rowsHeaderSource=Auto&colwidth="100px,500px"&float=center}}
 ^  Tabelle 2  ||
 ^  Planet   ^  $JDE=$  ^
-| Merkur   | \(2451590\overset{d}{.}257 + 87.96934963 \cdot k - 0.000 \cdot k^2\) |
+| Merkur:   | \(2451590\overset{d}{.}257 + 87.96934963 \cdot k\) |
-| Venus    | \(2451738\overset{d}{.}233 + 224.7008188 \cdot k - 3.27 \cdot 10^{-6} \cdot k^2\) |
+| Venus:    | \(2451738\overset{d}{.}233 + 224.7008188 \cdot k - 3.27 \cdot 10^{-8} \cdot k^2\) |
-| Erde     | \(2451547\overset{d}{.}507 + 365.2596358 \cdot k + 1.556 \cdot 10^{-6} \cdot k^2\) |
+| Erde:     | \(2451547\overset{d}{.}507 + 365.2596358 \cdot k + 1.56 \cdot 10^{-8} \cdot k^2\) |
-| Mars     | \(2452195\overset{d}{.}026 + 686.9957857 \cdot k - 1.187 \cdot 10^{-5} \cdot k^2\) |
+| Mars:     | \(2452195\overset{d}{.}026 + 686.9957857 \cdot k - 1.187 \cdot 10^{-7} \cdot k^2\) |
-| Jupiter  | \(2455636\overset{d}{.}938 + 4332.8970652 \cdot k + 1.367 \cdot 10^{-2} \cdot k^2\) |
+| Jupiter:  | \(2455636\overset{d}{.}936 + 4332.8970652 \cdot k + 1.367 \cdot 10^{-4} \cdot k^2\) |
-| Saturn   | \(2452830\overset{d}{.}111 + 10764.21676 \cdot k + 8.27 \cdot 10^{-2} \cdot k^2\) |
+| Saturn:   | \(2452830\overset{d}{.}12 + 10764.21676 \cdot k + 8.27 \cdot 10^{-4} \cdot k^2\) |
-| Uranus   | \(2470213\overset{d}{.}5 + 30694.8767 \cdot k - 0.541 \cdot k^2\) |
+| Uranus:   | \(2470213\overset{d}{.}5 + 30694.8767 \cdot k - 0.00541 \cdot k^2\) |
-| Neptun   | \(2468895\overset{d}{.}1 + 60190.33 \cdot k + 3.429 \cdot k^2\) |
+| Neptun:   | \(2468895\overset{d}{.}1 + 60190.33 \cdot k + 0.03429 \cdot k^2\) |
 Das $JDE(k)$ kann [[:julianischer_tag_jd#umrechnung_von_jd_in_ein_kalenderdatum|hier]] in das entsprechende Kalenderdatum umgerechnet werden, das Resultat ist dann in dynamischer Zeit.
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 Die dargestellten Terme geben nur Näherungen wieder. Die Abweichungen können bis zu einem halben Jahr und mehr betragen. Es empfiehlt sich daher, die kleinsten und größten Radien der Planeten zur Sonne iterativ zur entsprechenden Zeit zu berechnen. Nur bei der Erde können die erhaltenen Werte noch zusätzlich mit der folgenden **Tabelle 3** korrigiert werden. Die so erhaltenen Korrekturen werden zur Perihelzeit $JDE$ der Erde hinzuaddiert.
+</WRAP>
+{{tablelayout?rowsHeaderSource=Auto&colwidth="100px,100px,310px"&float=center}}
 ^  Tabelle 3  |||
 ^  Perihel  ^  Aphel  ^  Multiplikator  ^
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 | $-0\overset{d}{.}056$ | $+0\overset{d}{.}029$ | $\sin(136\overset{\circ}{.}95 + 659\overset{\circ}{.}306737 \cdot k)$ |
 | $-0\overset{d}{.}045$ | $+0\overset{d}{.}031$ | $\sin(249\overset{\circ}{.}52 + 329\overset{\circ}{.}653368 \cdot k)$ |
-</WRAP>
 <WRAP center round box 100%>
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 \(\begin{align}
-JDE &= 2452195.026 + 686.9957857\cdot k - 1.187\cdot 10^{-5}\cdot k^2\\
+JDE &= 2452195.026 + 686.9957857\cdot k - 1.187\cdot 10^{-7}\cdot k^2\\
-    &= 2452195.026 + 686.9957857\cdot 12 - 1.187\cdot 10^{-5}\cdot 12^2\\
+    &= 2452195.026 + 686.9957857\cdot 12 - 1.187\cdot 10^{-7}\cdot 12^2\\
     &= 2460438.975411307
 \end{align}\)
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 Die »Knotenzeit« ist von der Bahnform abhängig. $G$ und $M_S$ kann man aus der Liste für die [[:wichtige_konstanten|Konstanten]] entnehmen.
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 **Ellipse**:
-$$E = 2 \cdot \arctan\left(\sqrt{\frac{1 - \epsilon}{1 + \epsilon}} \cdot \tan\left(\frac{\nu}{2}\right)\right)$$
+$$E = 2 \cdot \arctan\left(\sqrt{\frac{1 - \epsilon}{1 + \epsilon}} \cdot \tan\left(\frac{\nu}{2}\right)\right)\tag{4}$$
-$$M = E - \frac{180^\circ}{\pi}\cdot \epsilon \cdot \sin(E)$$
+$$M = E - \frac{180^\circ}{\pi}\cdot \epsilon \cdot \sin(E)\tag{5}$$
 Die Zeit $t$ des Knotendurchgangs ist dann:
-$$t = t_0 + \frac{M}{n_m}$$
+$$t = t_0 + \frac{M}{n_m}\tag{6}$$
-</WRAP>
-<WRAP center round box 100%>
 **Parabel**:
 Es gilt: $q\neq 0$:
-{{tablelayout?rowsHeaderSource=Auto&colwidth="550px"&float=center}}
+$$t = t_0 + \sqrt{\frac{2\cdot q^3}{G\cdot (M_S + m)}} \cdot\left(\frac{1}{3}\cdot \tan^3\left(\frac{\nu}{2}\right) + \tan\left(\frac{\nu}{2}\right)\right)\tag{7}$$
-| $$t = t_0 + \sqrt{\frac{2\cdot q^3}{G\cdot (M_S + m)}} \cdot\left(\frac{1}{3}\cdot \tan^3\left(\frac{\nu}{2}\right) + \tan\left(\frac{\nu}{2}\right)\right)$$  |
 Für geradlinige (entartete) Parabelbahnen gibt es eine modifizierte Gleichung:
-$$t = t_0 \pm \sqrt{\frac{2}{9}\cdot \frac{r^3}{G\cdot (M_S + m)}}$$
+$$t = t_0 \pm \sqrt{\frac{2}{9}\cdot \frac{r^3}{G\cdot (M_S + m)}}\tag{8}$$
 Die negative Wurzel ist zu wählen, wenn sich $M_S$ und $m$ aufeinander zubewegen. Das positive Vorzeichen gilt umgekehrt analog.
-</WRAP>
-<WRAP center round box 100%>
 **Hyperbel**:
-$$H = 2 \cdot \operatorname{artanh}\left(\sqrt{\frac{1 - \epsilon}{1 + \epsilon}} \cdot \tan\left(\frac{\nu}{2}\right)\right)$$
+$$H = 2 \cdot \operatorname{artanh}\left(\sqrt{\frac{1 - \epsilon}{1 + \epsilon}} \cdot \tan\left(\frac{\nu}{2}\right)\right)\tag{9}$$
-$$M_h = H - \epsilon \cdot \sinh(H)$$
+$$M_h = H - \epsilon \cdot \sinh(H)\tag{10}$$
 mit dem [[:mathematische_grundlagen#hyperpolische_trigonometrische_funktionen|Areatangens]]. Die Zeit $t$ des Knotendurchgangs ist dann:
+$$t = t_0 + \sqrt{\frac{|a|^3}{G\cdot (M_S + m)}} \cdot M_h\tag{11}$$
-$$t = t_0 + \sqrt{\frac{|a|^3}{G\cdot (M_S + m)}} \cdot M_h$$
-</WRAP>
 ===== Aspekte =====
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 Mit der [[:mathematische_grundlagen#reduktions-_und_rundungsfunktion|Rundungsfunktion]] ''round(x;y)'' und der [[:datumseingabe#jahr_in_dezimaler_darstellung|dezimalen Jahreszahl]] $J$ gilt für das Integer $k$:
-$$k = \textrm{round}\left(\frac{365.2425 \cdot J + 1721060 - A}{B};\;0\right)\tag{4}$$
+$$k = \textrm{round}\left(\frac{365.2425 \cdot J + 1721060 - A}{B};\;0\right)\tag{12}$$
 $k$ muss **ganzzahlig** sein (Integer), sonst bekommt man sinnlose Ergebnisse. Die nachfolgenden Polynome haben die Form:
-$$JDE_0 = A + B \cdot k + C \cdot k^2 + D \cdot k^3\tag{5}$$
+$$JDE_0 = A + B \cdot k + C \cdot k^2 + D \cdot k^3\tag{13}$$
 {{tablelayout?rowsHeaderSource=Auto&colwidth="100px,740px"&float=center}}
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 | Merkur  | $\begin{pmatrix}63\overset{\circ}{.}5870964337 \\\ 6\overset{\circ}{.}4824017093\end{pmatrix} + 114\overset{\circ}{.}2088723823 \cdot k$ |
 | Venus   | $\begin{pmatrix}82\overset{\circ}{.}7307695973 \\\ 154\overset{\circ}{.}9749113563\end{pmatrix} + 215\overset{\circ}{.}5130493748 \cdot k$ |
-| Mars    | $\begin{pmatrix}181\overset{\circ}{.}9570635522 \\\ 157\overset{\circ}{.}6044929080\end{pmatrix} + 48\overset{\circ}{.}7052321139 \cdot k$  |
+| Mars    | $\begin{pmatrix}181\overset{\circ}{.}9570635522 \\\ 157\overset{\circ}{.}6044929080\end{pmatrix} + 48\overset{\circ}{.}7052321139 \cdot k$ |
-| Jupiter | $\begin{pmatrix}318\overset{\circ}{.}4682572856 \\\ 121\overset{\circ}{.}8981659021\end{pmatrix} + 33\overset{\circ}{.}1402235009 \cdot k$  |
+| Jupiter | $\begin{pmatrix}318\overset{\circ}{.}4682572856 \\\ 121\overset{\circ}{.}8981659021\end{pmatrix} + 33\overset{\circ}{.}1402235009 \cdot k$ |
-| Saturn  | $\begin{pmatrix}318\overset{\circ}{.}0168523565 \\\ 131\overset{\circ}{.}6930615015\end{pmatrix} + 12\overset{\circ}{.}6474830277 \cdot k$  |
+| Saturn  | $\begin{pmatrix}318\overset{\circ}{.}0168523565 \\\ 131\overset{\circ}{.}6930615015\end{pmatrix} + 12\overset{\circ}{.}6474830277 \cdot k$ |
-| Uranus  | $\begin{pmatrix}213\overset{\circ}{.}6881057382 \\\ 31\overset{\circ}{.}5215768674\end{pmatrix} + 4\overset{\circ}{.}3330879947 \cdot k$         |
+| Uranus  | $\begin{pmatrix}213\overset{\circ}{.}6881057382 \\\ 31\overset{\circ}{.}5215768674\end{pmatrix} + 4\overset{\circ}{.}3330879947 \cdot k$ |
-| Neptun  | $\begin{pmatrix}202\overset{\circ}{.}6543105847 \\\ 21\overset{\circ}{.}5571580191 \end{pmatrix} + 2\overset{\circ}{.}1949930081 \cdot k$   |
+| Neptun  | $\begin{pmatrix}202\overset{\circ}{.}6543105847 \\\ 21\overset{\circ}{.}5571580191 \end{pmatrix} + 2\overset{\circ}{.}1949930081 \cdot k$ |
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 Die ermittelten Werte $M$ bzw. $a$ bis $g$ werden in diese periodischen Terme eingesetzt. Die periodischen Terme sind in Tagen angegeben und werden zu $JDE_0$ addiert. Das so erhaltene $JDE_0$ kann dann in das entsprechende [[:julianischer_tag_jd#umrechnung_von_jd_in_ein_kalenderdatum|Kalenderdatum]] umgerechnet werden. Das Resultat gibt dann den Zeitpunkt des Ereignisses in [[:dynamische_zeit_und_delta_t|dynamischer Zeit]] an.
+++++ Tabellen 7 - 13  |
 {{tablelayout?rowsHeaderSource=Auto&colwidth="360px,360px,140px"&float=center}}
@@ Zeile 278: / Zeile 274: @@
 | $- 0.5964$ | $- 0.5964$ | $\cos(e)$ |
 | $+ 0.0728$ | $+ 0.0728$ | $\cos(g)$ |
+++++
 <WRAP center round box 100%>
@@ Zeile 380: / Zeile 378: @@
 Zur Berechnung der größten Elongationen beginnt man mit der mittleren unteren Konjunktion (also Berechnung von $JDE_{uk}$ und $M$) und addiert dann diese periodischen Terme $JDE_{öe/we}$ (nach dem Einsetzen von $M$) hinzu. Das Resultat ergibt dann den Zeitpunkt der Elongation in [[:dynamische_zeit_und_delta_t|dynamischer Zeit]] nach der Umrechnung ins [[:julianischer_tag_jd#umrechnung_von_jd_in_ein_kalenderdatum|Kalenderdatum]]. Die größte östliche Elongation entspricht der Abendsichtbarkeit und die größte westliche Elongation entspricht der Morgensichtbarkeit.
+++++ Tabellen 14 - 17  |
 {{tablelayout?rowsHeaderSource=Auto&colwidth="380px,400px,120px"&float=center}}
@@ Zeile 432: / Zeile 432: @@
 | $+ 0.0309 - 0.0002 \cdot T$ | $- 0.0163$ | $\sin(2\cdot M)$ |
 | $+ 0.0036 - 0.0001 \cdot T$ | $- 0.0075 + 0.0001 \cdot T$ | $\cos(2\cdot M)$ |
+++++
 <WRAP center round box 100%>
@@ Zeile 554: / Zeile 556: @@
 Mit den stationären Positionen (in geozentrischer Länge, //nicht// in Rektaszension) der Planeten sind für die Planeten der Beginn der rückläufigen Bewegung mit der 1. Station und das Ende der rückläufigen Bewegung mit der 2. Station gemeint. Bei den unteren Planeten sind es nicht notwendigerweise die größten Elongationen. Dazu muß zuerst für die unteren Planeten der Zeitpunkt $JDE_{uk}$ der unteren Konjunktion und für die oberen Planeten der Zeitpunkt $JDE_o$ der Opposition ermittelt werden. Dazu addiert man dann $JDE_{1s}$ oder $JDE_{2s}$ dazu. Das Resultat ergibt dann den Zeitpunkt der stationären Positionen in [[:dynamische_zeit_und_delta_t|dynamischer Zeit]] nach der Umrechnung ins [[:julianischer_tag_jd#umrechnung_von_jd_in_ein_kalenderdatum|Kalenderdatum]].
+++++ Tabellen 18 - 22  |
 {{tablelayout?rowsHeaderSource=Auto&colwidth="420px,420px,120px"&float=center}}
 ^  Tabelle 18: Merkur   |||
 ^  gr. östl. Elongation (Station 1): $\Delta JDE_{1s}[^d]$  ^  gr. westl. Elongation (Station 2): $\Delta JDE_{2s}[^d]$  ^  ^
-| $- 11.0761 + 0.0003 \cdot T$                             | $+ 11.1343 - 0.0001 \cdot T$                              |                   |
+| $- 11.0761 + 0.0003 \cdot T$ | $+ 11.1343 - 0.0001 \cdot T$ |  |
-| $- 4.7321 + 0.0023 \cdot T + 0.00002 \cdot T^2$          | $- 3.9137 + 0.0073 \cdot T + 0.00002 \cdot T^2$           | $\sin(M)$         |
+| $- 4.7321 + 0.0023 \cdot T + 0.00002 \cdot T^2$ | $- 3.9137 + 0.0073 \cdot T + 0.00002 \cdot T^2$ | $\sin(M)$ |
-| $- 1.3230 - 0.0156 \cdot T$                              | $- 3.3861 - 0.0128 \cdot T + 0.00001 \cdot T^2$           | $\cos(M)$         |
+| $- 1.3230 - 0.0156 \cdot T$ | $- 3.3861 - 0.0128 \cdot T + 0.00001 \cdot T^2$ | $\cos(M)$ |
-| $+ 0.2270 - 0.0046 \cdot T$                              | $+ 0.5222 - 0.0040 \cdot T - 0.00002 \cdot T^2$           | $\sin(2\cdot M)$  |
+| $+ 0.2270 - 0.0046 \cdot T$ | $+ 0.5222 - 0.0040 \cdot T - 0.00002 \cdot T^2$ | $\sin(2\cdot M)$ |
-| $+0.7184 + 0.0013\cdot T - 0.00002\cdot T^2$             | $- 0.5929 + 0.0039 \cdot T - 0.00002 \cdot T$             | $\cos(2\cdot M)$  |
+| $+0.7184 + 0.0013\cdot T - 0.00002\cdot T^2$ | $- 0.5929 + 0.0039 \cdot T - 0.00002 \cdot T$ | $\cos(2\cdot M)$ |
-| $+ 0.0638 + 0.0016 \cdot T$                              | $- 0.0593 + 0.0018 \cdot T$                               | $\sin(3\cdot M)$  |
+| $+ 0.0638 + 0.0016 \cdot T$ | $- 0.0593 + 0.0018 \cdot T$ | $\sin(3\cdot M)$ |
-| $- 0.1655 + 0.0007 \cdot T$                              | $- 0.1733 - 0.0007 \cdot T + 0.00001 \cdot T^2$           | $\cos(3\cdot M)$  |
+| $- 0.1655 + 0.0007 \cdot T$ | $- 0.1733 - 0.0007 \cdot T + 0.00001 \cdot T^2$ | $\cos(3\cdot M)$ |
-| $- 0.0395 - 0.0003 \cdot T$                              | $- 0.0053 - 0.0006 \cdot T$                               | $\sin(4\cdot M)$  |
+| $- 0.0395 - 0.0003 \cdot T$ | $- 0.0053 - 0.0006 \cdot T$ | $\sin(4\cdot M)$ |
-| $+ 0.0247 - 0.0006 \cdot T$                              | $+ 0.0476 - 0.0001 \cdot T$                               | $\cos(4\cdot M)$  |
+| $+ 0.0247 - 0.0006 \cdot T$ | $+ 0.0476 - 0.0001 \cdot T$ | $\cos(4\cdot M)$ |
-| $+ 0.0131$                                               | $+0.0070 + 0.0002\cdot T$                                 | $\sin(5\cdot M)$  |
+| $+ 0.0131$ | $+0.0070 + 0.0002\cdot T$ | $\sin(5\cdot M)$ |
-| $+ 0.0008 + 0.0002 \cdot T$                              | $- 0.0115 + 0.0001 \cdot T$                               | $\cos(5\cdot M)$  |
+| $+ 0.0008 + 0.0002 \cdot T$ | $- 0.0115 + 0.0001 \cdot T$ | $\cos(5\cdot M)$ |
 {{tablelayout?rowsHeaderSource=Auto&colwidth="420px,420px,120px"&float=center}}
@@ Zeile 599: / Zeile 603: @@
 ^  Tabelle 21: Jupiter  |||
 ^  gr. östl. Elongation (Station 1): $\Delta JDE_{1s}[^d]$  ^  gr. westl. Elongation (Station 2): $\Delta JDE_{2s}[^d]$  ^                   ^
-| $- 60.3670 - 0.0001 \cdot T - 0.00009 \cdot T^2$         | $+ 60.3023 + 0.0002 \cdot T - 0.00009 \cdot T^2$          |                   |
+| $- 60.3670 - 0.0001 \cdot T - 0.00009 \cdot T^2$ | $+ 60.3023 + 0.0002 \cdot T - 0.00009 \cdot T^2$ |  |
-| $- 2.3144 - 0.0124 \cdot T + 0.00007 \cdot T^2$          | $+ 0.3506 - 0.0034 \cdot T + 0.00004 \cdot T^2$           | $\sin(M)$         |
+| $- 2.3144 - 0.0124 \cdot T + 0.00007 \cdot T^2$ | $+ 0.3506 - 0.0034 \cdot T + 0.00004 \cdot T^2$ | $\sin(M)$ |
-| $ + 6.7439 + 0.0166 \cdot T - 0.00006 \cdot T^2$         | $+ 5.3635 + 0.0247 \cdot T - 0.00007 \cdot T^2$           | $\cos(M)$         |
+| $ + 6.7439 + 0.0166 \cdot T - 0.00006 \cdot T^2$ | $+ 5.3635 + 0.0247 \cdot T - 0.00007 \cdot T^2$ | $\cos(M)$ |
-| $- 0.2259 - 0.0010 \cdot T$                              | $- 0.1872 - 0.0016 \cdot T$                               | $\sin(2\cdot M)$  |
+| $- 0.2259 - 0.0010 \cdot T$ | $- 0.1872 - 0.0016 \cdot T$ | $\sin(2\cdot M)$ |
-| $- 0.1497 - 0.0014 \cdot T$                              | $- 0.0037 - 0.0005 \cdot T$                               | $\cos(2\cdot M)$  |
+| $- 0.1497 - 0.0014 \cdot T$ | $- 0.0037 - 0.0005 \cdot T$ | $\cos(2\cdot M)$ |
-| $+ 0.0105 + 0.0001 \cdot T$                              | $+ 0.0012 + 0.0001 \cdot T$                               | $\sin(3\cdot M)$  |
+| $+ 0.0105 + 0.0001 \cdot T$ | $+ 0.0012 + 0.0001 \cdot T$ | $\sin(3\cdot M)$ |
-| $- 0.0098$                                               | $- 0.0096 - 0.0001 \cdot T$                               | $\cos(3\cdot M)$  |
+| $- 0.0098$ | $- 0.0096 - 0.0001 \cdot T$ | $\cos(3\cdot M)$ |
-| $+ 0.0144 \cdot T - 0.00008 \cdot T^2$                   | $+ 0.0144 \cdot T - 0.00008 \cdot T^2$                    | $\sin(a)$         |
+| $+ 0.0144 \cdot T - 0.00008 \cdot T^2$ | $+ 0.0144 \cdot T - 0.00008 \cdot T^2$ | $\sin(a)$ |
-| $+ 0.3642 - 0.0019 \cdot T - 0.00029 \cdot T^2$          | $+ 0.3642 - 0.0019 \cdot T - 0.00029 \cdot T^2$           | $\cos(a)$         |
+| $+ 0.3642 - 0.0019 \cdot T - 0.00029 \cdot T^2$ | $+ 0.3642 - 0.0019 \cdot T - 0.00029 \cdot T^2$ | $\cos(a)$ |
 {{tablelayout?rowsHeaderSource=Auto&colwidth="420px,420px,120px"&float=center}}
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 Alle Ausdrücke gelten in einem Zeitraum zwischen $-2000$ und $+4000$. Der Fehler liegt etwa bei maximal 4 Stunden. Für Uranus, Neptun und Pluto liefert Meeus keine Reihenentwicklungen.
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 <WRAP center round box 100%>
@@ Zeile 634: / Zeile 640: @@
 {{:beispiel_calculator.png?nolink| }} **Man berechne den Zeitpunkt des 1. Stillstands von Mars vor seiner Opposition für das Jahr 2024!**
 <WRAP center round tip 100%>
 Das nachfolgende Beispiel berechnet den Stillstand in ekliptikaler Länge, **nicht** in der Rektaszension des Planeten!
 </WRAP>
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